Для решения задачи используем формулу для положения максимумов в дифракционной решетке:
[ d \cdot \sin \theta_m = m \cdot \lambda ]
где:
- ( d ) — период решетки (расстояние между соседними штрихами),
- ( \theta_m ) — угол, под которым наблюдается максимум порядка ( m ),
- ( m ) — порядок максимума,
- ( \lambda ) — длина волны света.
Для решетки с 100 штрихами на 1 мм, период решетки ( d ) равен:
[ d = \frac{1}{100 \, \text{штрихов/мм}} = \frac{1}{100 \times 10^3 \, \text{штрихов/м}} = 10^{-5} \, \text{м} ]
Из геометрических соображений (поскольку экран расположен на расстоянии ( l ) от решетки) можно выразить угол ( \theta_m ) через расстояние ( x_m ) на экране:
[ \tan \theta_m = \frac{x_m}{l} ]
При малых углах можем использовать приближение ( \sin \theta_m \approx \tan \theta_m \approx \frac{x_m}{l} ).
Для второго максимума (( m = 2 )) имеем:
[ d \cdot \frac{x_2}{l} = 2 \cdot \lambda ]
Отсюда длина волны:
[ \lambda = \frac{d \cdot x_2}{2 \cdot l} ]
Подставим известные значения:
[ x_2 = \Delta x = 21,4 \, \text{см} = 0,214 \, \text{м} ]
[ l = 1,8 \, \text{м} ]
[ d = 10^{-5} \, \text{м} ]
Получаем:
[ \lambda = \frac{10^{-5} \cdot 0,214}{2 \cdot 1,8} ]
[ \lambda = \frac{2,14 \times 10^{-6}}{3,6} ]
[ \lambda \approx 5,94 \times 10^{-7} \, \text{м} ]
Таким образом, длина волны света составляет приблизительно 594 нм.